畠山 賢一

金属繊維混合電波吸収材において, 金属繊維が誘電率に与える効果を数値的に検討するため, 規則的に配列した有限長金属円柱に電磁波が入射したときの反射と透過をポイントマッチング法を用いて求めた.1本の金属円柱が単独に存在する場合の散乱波計算法はすでに報告されている.本論文では, これを無限個数の円柱の配列に拡張して各円柱に誘導される電流を求め, 有限広さに配列された円柱による反射と透過を計算している.規則的に配列された円柱への誘導電流は単独に存在する円柱の場合と異なること, 配列間隔が波長と同じ程度になると共振する現象がみられることを確認した.

金属きょう体上の開口部から電磁波が漏えいし, きょう体外の空間に電磁界分布を形成している状況を考える.このとき, きょう体表面近傍のある面S_1上の磁界分布を実測することによって, 金属きょう体表面上の電流分布を推定することができる(逆解析).つぎに, この電流分布とある係数行列の積を求めるかたちできょう体外の任意面S_2上の電磁界分布を予測することができる(順解析).ここでは, 最ゆう推定法を用いて, 逆解析を行った.逆・順解析を用いて近傍磁界分布から面S_2上の電磁界分布を予測するときには, 測定誤差分布のほか, 面S_1, きょう体表面, 面S_2の三つの格子網の設定の仕方に依存する予測誤差分布が生じる.本論文では, この設定の仕方に依存する予測誤差分布を明らかにした.上記逆・順解析の有効性を検討するため, 特別な場合として, 推定されたきょう体表面上の電流分布から, もともと測定を実施した面S_1上の磁界分布を順解析より求め, その結果を実測値と比較した.比較はよい一致を示した.最大の電磁干渉レベルを考慮するため, ここでは可能な最大の測定誤差分布として, すべての測定点が一様な値をもつ測定誤差を仮定し, 予測誤差分布を計算した.同仮定に基づいて測定誤差分布を標準偏差を表す定数δ_οと単位行列との積(測定誤差行列)によって表現すると, 逆・順解析による電界予測誤差分布は, 面S_1, きょう体表面, 面S_2の三者の格子網の設定の仕方と定数δ_οによって決まる..従って, 可能とする最大測定誤差を仮定すれば, 任意面上の電磁界分布を, それと伴う予測誤差と共に算出することができる.いま, 金属きょう体からの漏えいに対して何らかの低減対策を施してその効果を調べる場合, 対策前後の測定と計算に上述の同一の格子網を用いるとすると, 予測誤差分布が等しく現れるため, 予測面S_2上の電磁界分布のみの比較から対策効果を評価することができる.漏えいのある電子機器の金属きょう体を模擬したモデル波源を実験室で製作した.モデル波源近傍の磁界分布を測定し, 半径3.0mの円筒面上の電磁界分布およびその誤差分布の予測結果を示した.